SCRIPTSTYLE in French translation

• scriptstyle

Examples of using Scriptstyle in English and their translations into French

energy levels comparable to, or beyond the Planck energy E Pl∼ 1.22× 10 19{\displaystyle\scriptstyle E_{\ text{ Pl}}\ sim 1.22\times 10^{19}}
ou au-delà de l'énergie de Planck E P l ∼ 1.22 × 10 19{\displaystyle \scriptstyle E_{\mathrm{Pl} }\sim 1.22\times 10^{19}} GeV,

the fuel value has to be v e 2/ 2{\displaystyle\scriptstyle{ v_{\ text{ e}}^{ 2}
comme dans un moteur chimique, la densité énergétique doit être v e 2/ 2{\displaystyle \scriptstyle{v_{\text{e}}^{2}/2}}, sachant que les masses du réducteur

R→ R{\displaystyle\scriptstyle\varphi\colon\mathbb{R}\to\mathbb{R}} by φ( t)
R → R{\displaystyle \scriptstyle \varphi \colon \mathbb{R}

The sudden approximation is valid when ζ≪ 1{\displaystyle\scriptstyle{\zeta\ll 1}}(the probability of finding the system in a state other than that in which is started approaches zero), thus the validity condition is given by τ≪ ℏ Δ H¯{\displaystyle\tau\ll{\hbar\over\Delta{\bar{H}}}},
L'approximation soudaine est valide quand ζ ≪ 1{\displaystyle \scriptstyle{\zeta \ll 1}}(la probabilité de trouver le système dans un état autre que celui initial est proche de 0),

1⟩{\displaystyle\scriptstyle{|1\rangle}} and|
1⟩{\displaystyle \scriptstyle{|1\rangle}} et|

Bailey and Kostelecky(2006) constrained Lorentz violations down to 10- 9{\displaystyle\scriptstyle 10^{-9}} by analyzing the perihelion shifts of Mercury
Bailey et Kostelecky(2006) ont contraint les violations Lorentz jusqu'à 10- 9{\displaystyle \scriptstyle 10^{-9}} en analysant les changements de périhélie de Mercure

E b{\displaystyle\scriptstyle{E_{b}}} is the magnitude of the electrical field of the incoming electromagnetic wave.
E B{\displaystyle \scriptstyle{E_{B}}} est le champ électrique de l'onde électromagnétique incidente. ψ{\displaystyle \scriptstyle{\psi}} est l'angle de désalignement

By taking a∞{\displaystyle\scriptstyle a\,=\,\infty} we normally recover the usual summation for convergent series.
En choisissant a ∞{\displaystyle a=\infty}, on retrouve la sommation habituelle pour les séries convergentes.

in which τ{\displaystyle\scriptstyle{\tau}} is very large(adiabatic,
dans lesquels τ{\displaystyle \scriptstyle{\tau}} est soit très grand(adiabatique,

15 A U{\displaystyle\scriptstyle r\,<\, 15AU}
15 A U{\displaystyle \scriptstyle r\,<\, 15AU}

not the case and they are misaligned by an angle ψ{\displaystyle\scriptstyle{\psi}}, the induced voltage will be multiplied by cos⁡ ψ{\displaystyle\scriptstyle{\cos\psi.
et qu'ils forment un angle de ψ{\displaystyle \scriptstyle{\psi}}, la tension induite sera multipliée par cos ⁡ ψ{\displaystyle \scriptstyle{\cos \psi.

t 1){\displaystyle\scriptstyle{\psi x, t_{1.
t 1){\displaystyle \scriptstyle{\psi x, t_{1.

The adiabatic theorem states that the modification to the system depends critically on the time τ t 1- t 0{\displaystyle\scriptstyle{\tau= t_{ 1}- t_{ 0}}} during which the modification takes place.
Le théorème adiabatique indique que la modification du système dépend de manière critique du temps τ t 1- t 0{\displaystyle \scriptstyle{\tau =t_{1}-t_{0}}} durant lequel elle a lieu.

of the disk in the near infrared I{\displaystyle\scriptstyle I} as a function of projected distance r{\displaystyle\scriptstyle r} from the star follows a characteristic shape.
du disque dans le proche infrarouge I{\displaystyle \scriptstyle I} en fonction de la distance projetée r{\displaystyle \scriptstyle r} à l'étoile suit une forme caractéristique.

R a{\displaystyle\scriptstyle{R_{a}}} is the series resistive part of the antenna impedance Z a{\displaystyle\scriptstyle{Z_{a}}\.
R a{\displaystyle \scriptstyle{R_{a}}} est la résistance série de l'impédance de Z a{\displaystyle \scriptstyle{Z_{a}}\,} de l'antenne.

However, it is now located in the main lobe of the cardinal sine, whose width is approximately T′≈ 1 Δ f{\displaystyle\scriptstyle T'\,\approx\,{\frac{1}{\Delta f.
Toutefois, elle se trouve à présent localisée dans le pic principal du sinus cardinal, qui a une largeur T′ ≈ 1 Δ f{\displaystyle T'\approx{\frac{1}{\Delta f.

For a rapidly increased spring constant, the system undergoes a diabatic process( d k d t→∞){\displaystyle\scriptstyle{\left({\frac{dk}{dt}}\rightarrow\infty\right)}} in which the system has no time to adapt its functional form to the changing conditions.
Pour une constante de rappel croissant rapidement, le système subit un processus diabatique( d k d t → ∞){\displaystyle \scriptstyle{\left({\frac{dk}{dt}}\rightarrow \infty \right)}} dans lequel le système n'a pas le temps d'adapter sa forme fonctionnelle aux conditions changeantes.

n 0{\displaystyle\scriptstyle{n=0}}, remains in the ground state as the potential energy curve is compressed;
n 0{\displaystyle \scriptstyle{n=0}}, reste dans cet état fondamental quand la courbe d'énergie potentielle est compressée;

with a RMS velocity dependence limit of(- 5± 12)× 10- 5{\displaystyle\scriptstyle(-5\pm 12)\times 10^{-5}},
RMS de(- 5 ± 12) × 10- 5{\displaystyle \scriptstyle(-5\pm 12)\times 10^{-5}},

c{\displaystyle\scriptstyle{\frac{|v-c|}{c}}}< 10-9, see measurements of neutrino speed.
10- 9{\displaystyle \scriptstyle{\frac{|v-c|}{c}}<10^{-9}}, voir mesure de la vitesse des neutrinos.