FRAC in Turkish translation

• frac
• \frac \partial

Examples of using Frac in English and their translations into Turkish

The collection of coefficients C i j∂ Q i∂ V j{\displaystyle C_{ij}={\frac{\partial Q_{i}}{\partial V_{j}}}} is known as the capacitance matrix,
Katsayıların toplamı C i j ∂ Q i ∂ V j{ \displaystyle C_{ ij}={ \frac{ \partial Q_{ i}}{ \partial V_{ j}}}}

be a paradoxical equation: 1- 2+ 3- 4+⋯ 1 4.{\displaystyle 1-2+3-4+\cdots={\frac{1}{4}}.} A rigorous explanation of this equation would not arrive until much later.
1- 2+ 3- 4+ ⋯ 1 4{ \displaystyle 1-2+3-4+\cdots={ \frac{ 1}{ 4}}} Buna yönelik titiz bir açıklama çok sonraları yapılabilmiştir.

an inverse square law:| a| G M x 2.{\displaystyle|\mathbf{a}|={\frac{ GM}{ x^{ 2}}}.}
G M x 2.{ \displaystyle |\mathbf{ a}|={ \frac{ GM}{ x^{ 2}}}.}

The size of their magnetic dipole moment μ is given by μ g Q ℏ 4 m,{\displaystyle\mu=g{\frac{Q\hbar}{4m}},} where m is the mass of the lepton and g is the so-called g-factor for the lepton.
Leptonların spin şeklinde içkin bir dönmeleri olduğundan, yüklü leptonlar manyetik alan üretir. Manyetik dipol momenti μnün büyüklüğü: μ g Q e ℏ 4 m{ \displaystyle \mu =g{ \frac{ Qe\hbar}{ 4m}}}, m, leptonun kütlesi; g leptonun g-faktörüdür.

Acoustic or sound waves travel at speed given by v B ρ 0,{\displaystyle v={\sqrt{\frac{B}{\rho_{0}}}},\,} or the square root of the adiabatic bulk modulus divided by the ambient fluid density see speed of sound.
Akustik veya ses dalgaları aşağıdaki hızla hareket ederler: v B ρ 0,,{ \displaystyle v={ \sqrt{ \frac{ B}{ \rho_{ 0}}}},\,} ya da adiyabatik hacimsel basınç katsayısının ortam akışkan yoğunluğuna oranının kare kökü Sesin hızına bakınız.

The more general class of p-series,∑ n 1∞ 1 n p,{\displaystyle\sum_{n=1}^{\infty}{\frac{ 1}{ n^{ p}}},}
Harmonik serilerin daha genel bir sınıfı olan p-serileri, yani ∑ n 1 ∞ 1 n p,{ \displaystyle \sum_{ n=1}^{ \infty}{ \frac{ 1}{ n^{ p}}},}

For photons of frequency f, energy is given by E h f h c λ m c 2,{\displaystyle E=hf={\frac{hc}{\lambda}}=mc^{2},\} which yields the non-reduced
Fotonlar için tekrar sıklığı( frekans)( f) şuna eşittir: E h f h c λ m c 2{ \displaystyle E=hf={ \frac{ hc}{ \lambda}}

3{\displaystyle{\frac{1}{|\mathbf{R}|^{3}}}} term falls quickly.
3{ \displaystyle{ \frac{ 1}{ |\mathbf{ R}|^{ 3}}}} ile düşmekte.

The Green's function is then given by 1 4 π R- a 4 π ρ R′,{\displaystyle{\frac{1}{4\pi R}}-{\frac{a}{4\pi\rho R'}},\,} where R denotes the distance to the source point
O zaman Green fonksiyonu R nin P kaynak noktasına uzaklığı ve T nin yansıtılmış N noktasına olan uzaklığı gösterdiği 1 4 π R- a 4 π ρ T{ \displaystyle{ \frac{ 1}{ 4\pi R}}-{ \frac{ a}{ 4\pi \rho T}}\,}

system undergoing an arbitrary transformation is: d S d t≥ 0{\displaystyle{\frac{dS}{dt}}\geq 0}
ikinci kanunun matematiksel ifadesi d S d t ≥ 0{ \displaystyle{ \frac{ dS}{ dt}}

because 1 2 π e- x 2 2{\displaystyle{\frac{1}{\sqrt{2\pi}}}e^{-{\frac{ x^{ 2}}{ 2}}}}
1 2 π e- x 2/ 2{ \displaystyle{ \frac{ 1}{ \sqrt{ 2\pi}}}

From this we get B μ 0 N I l.{\displaystyle B=\mu_{0}{\frac{NI}{l}}.} This equation is valid for a solenoid in free space,
B μ 0 N I l.{ \displaystyle B=\mu_{ 0}{ \frac{ NI}{ l}}.} Bu eşitlik boş alandaki sarmal bir bobin için geçerlidir,

R ρ ℓ A.{\displaystyle R=\rho{\frac{\ell}{ A}}.\,\!}
R ρ ℓ A.{ \displaystyle R=\rho{ \frac{ \ell}{ A}}.\,\!}

2{\displaystyle h={\frac{g(\Delta t^{ 2})}{ 2}}} The upward stroke
2{ \displaystyle h={ \frac{ g( \Delta t^{ 2})}{ 2}}}

for pure heat transfer satisfies d S δ Q T{\displaystyle dS={\frac{\delta Q}{T}}\!} With this we can only
entropy aşağıdaki gibi tanımlayabiliriz. d S δ Q T{ \displaystyle dS={ \frac{ \delta Q}{ T}}\!}

the wing is then: I m ℓ 2 3{\displaystyle I={\frac{m\ell^{2}}{3}}} Where l is the length of the wing(1 cm)
I m ℓ 3 3{ \displaystyle I={ \frac{ m\ell^{ 3}}{ 3}}} l kanatların uzunluğu

there is one corresponding conjugate momentum, defined as: p j∂ L∂ q˙ j{\displaystyle p_{j}={\frac{\partial{\mathcal{L}}}{\partial{\dot{ q}}^{ j}}}} In Cartesian coordinates, the generalized momenta
aşağıdaki şekilde ifade edilir; p j ∂ L ∂ q ˙ j{ \displaystyle p_{ j}={ \frac{ \partial{ \mathcal{ L}}}{ \partial{ \dot{ q}}^{ j}}}}

0,{\displaystyle{\frac{\partial(R^{2}\Omega)}{\partial R}}>0,} where Ω{\displaystyle\Omega}
0,{ \displaystyle{ \frac{ \partial( R^{ 2}

or P T k,{\displaystyle{\frac{P}{T}}=k,} where:
P T k{ \displaystyle{ \frac{ P}{ T}}

cos⁡( ω t+ ϕ) 1 2{\displaystyle\\cos(\omega t+\phi)={\frac{1}{2}}{\Big}} The real-valued sinusoidal function representing either voltage
1 2{ \displaystyle\ \cos( \omega t+\phi)={ \frac{ 1}{ 2}}{ \Big}} örn,